Пленение излучения (ПИ)  - задержка выхода фотонов из оптически толстой системы, обусловленная многократностью актов их поглощения и последующего переизлучения атомами среды.ПИ относится прежде всего к так называемым резонансным фотонам, частота которых совпадает с частотой фотонов, испускаемых при излучательных переходах возбуждённых атомов на наиболее населённый (часто низший) энергетический уровень. С другой стороны, многократное поглощение и переизлучение «одного и того же» фотона (более строго -  радиационный перенос возбуждения) может реализоваться лишь при слабом тушении переносимых возбуждении, что ограничивает сверху допустимую концентрацию «тушащих» частиц (например, в плазменной системе электронов). В этом предельном случае ПИ играет определяющую роль в переносе излучения.Для ПИ обычно характерно длительное по сравнению с пролётным временем «застревание фотона» в атоме, грубо выражаемое неравенством >>1/(x₀₀c). Здесь – радиационное время жизни атома, x₀₀~n₀² максимальный коэффициент поглощения резонансного излучения с длиной волны в среде невозбуждённых атомов с плотностью n₀, с скорость света. В этих же обозначениях условие большой оптической толщины системы имеет вид x₀₀L>>1, где L характерный размер системы.Основной количественной характеристикой ПИ служит среднее время выхода фотона из системы на её поверхность , где N(L) – среднее число актов поглощения-переизлучения фотона в ходе его миграции па расстояние L.Конкретный вид зависимости N(L) определяется двумя физическими факторами: а) уширением спектральной линии, прежде всего линии поглощения [коэффициента поглощения x(w)]; б) степенью перераспределения частоты фотона w →w’ в акте его переизлучения возбуждённым атомом.В формальном пределе неуширенной, монохроматической линии ПИ приводит к обычной диффузии фотонов, описываемой зависимостью N~ (х₀₀L)². Эта диффузионная картина может иметь место и в случае пленения реальной, уширенной линии,  когда переизлучающий атом не успевает "забыть детали своего предшествующего радиационного возбуждения" и благодаря этому поддерживает приближённую монохроматичность (w'≈w) «рассеяния» фотона.Более типична, однако, противоположная ситуация, когда уширение линии [зависимость x(w), содержащая и далёкие крылья] сочетается с практически полным перераспределением по частоте в акте переизлучения (полное «забывание» возбуждённым атомом своей предыстории). Анализ ПИ для этого важнейшего случая впервые был дан в 1947 независимо Л. М. Биберманом и Т. Холстейном (Th. Holstein).И уширение, и перераспределение частоты приводят к существованию уменьшению значения N(L) и ослаблению эффекта ПИ по сравнению с монохроматическим, чисто диффузионным, пределом.Так, уширение спектральной линии, например за счёт появления сторонней (доплеровской или столкновительной) ширины Г линии поглощения, обычно значительно превосходящей естественную ширину , снижает в Г/>>1 раз остроту резонанса в поглощении, приводя к замене величины x0 значением коэффициента поглощения в центре w=w0 уширенной линии: x(w₀)=х₀ ~ х₀₀(/Г)<<x₀₀.Переизлучение в условиях полного перераспределения по частоте, приводящее к практически одинаковости профилей линий поглощения и переизлучения, создаёт такую ситуацию, когда в результирующем потоке фотонов, выходящих в единицу времени за пределы системы, преобладают не наиболее многочисленные (но и наиболее сильно поглощаемые) фотоны из центра линиии (|w-w0| < или = Г), а относительно малочисленные фотоны из далёких крыльев линии (|w-w0|>>Г), такие, свободный пробег которых 1/x(w) сравним по порядку величины с размером системы L.Статистически типичному «центральному» фотону |w w0| < или = Г после его поглощения атомом внутри системы для быстрейшего выхода на поверхность более выгодно не сохранять свою частоту для последующей длительной диффузии, а «промигрировать» по w в такой участок далёкого крыла линии, x(w)L~1, откуда он сможет достичь поверхности «одним прыжком».В итоге реальная зависимость N(L) оказывается существенно слабее, чем в монохроматическом, диффузионном, случае: для доплеровского профиля обеих ли

для лоренцевского –

При этом в полном потоке выходящих фотонов вклады центрального, «диффузионного», диапазона линии, x(w)L > или = 1, и «прострельной» области её далёких крыльев, x(w)L < или = 1, относятся соответственно как 1:1 в доплеровском и 1:3 в лоренцевском случаях. Таким образом, уже в доплеровском случае ПИ носит существенно недиффузионный, а в лоренцевском и вовсе «антидиффузионный» характер. Это соответствует и характеру спада интенсивности линии в её крыльях крутому в доплеровском случае и более пологому в лоренцевском.
В условиях ПИ поток выходящих фотонов, несмотря на большую оптическую толщину системы x₀>>1, остаётся пропорциональным её объёму (а не поверхности) вплоть до столь больших значений x₀L, которым соответствует время выхода tL) порядка среднего времени между двумя тушащими столкновениями (в рассматриваемом случае очень редкими).