Термогальваномагнитные явления - явления, связанные с влиянием магнитного поля на электро- и теплопроводность твердых проводников. К таким явлениям относятся Нернста — Эттингсхаузена эффект и Эттингсхаузена эффект. Так же, как и гальваномагнитные явления, термогальваномагнитные явления обусловлены тем, что магнитное поле, искривляя траектории носителей заряда (под действием силы Лоренца), отклоняет текущий по проводнику и связанный с переносом частиц поток теплоты от направления, заданного градиентом температуры dТ. В результате появляются составляющие электрического тока и потока теплоты в направлении, перпендикулярном полю Н, а составляющие вдоль dТ изменяются с изменением Н.
Термогальваномагнитные явления можно классифицировать, рассматривая взаимное расположение векторов: плотности теплового потока и вектора n, параллельного направлению, в котором измеряется явление. Термогальваномагнитные явления в направлении, перпендикулярном или параллельном температурному градиенту, называются соответственно поперечными и продольными.

Эттингсхаузена эффект – возникновение поперечного градиента температуры gradT в проводнике с током, помещенном в магнитное поле Н (рис.1). Открыт в 1886 году А. Эттингсхаузеном.

Эттингсхаузена эффект обусловлен разделением траекторий носителей заряда (переносящих ток j) и Лоренца силой. Сила, действующая на носители заряда в магнитном поле, в среднем компенсируется электрическим полем Холла. Полная компенсация имеет место лишь для носителей заряда, движущихся с некоторой средней скоростью; траектории более быстрых (горячих) носителей заряда отклоняются к одной стороне образца, более медленных (холодных) – к противоположной, что и приводит к возникновению градиента температуры поперек образца. Знак Эттингсхаузена эффекта не зависит от знака носителей.
 

При выводе условия равенства силы Лоренца и силы Холла:

evB = eE_H ,

предполагалось, что все электроны имеют одну и ту же скорость. В действительности это соотношение справедливо для некоторой средней скорости v. Более быстрые электроны отклоняются к одной грани и нагревают этот край образца, медленные электроны отклоняются к другой и забирают энергию у решётки , охлаждая эту грань. В результате в проводнике возникает градиент температуры. Этот эффект получил на звание эффекта Эттингаузена. Он используется для понижения темпера туры одной грани проводника (более чем на 100⁰C ). Это основное применение этого эффекта.

Для реализации эффекта Эттингсхаузена необходимо создать необходимые условия.

Для этого проводник, по которому течет электрический ток (см. рис.1.), необходимо поместить в магнитное поле, перпендикулярное направлению тока. В точках 1 и 2 припаять термопару и измерять изменение температуры. Через некоторое время на гранях установится устойчивый градиент температур.

Сила Лоренца - сила, действующая на заряженную частицу, движущуюся в электромагнитном поле. Формула для силы Лоренца F впервые получена X. А. Лоренцем, обобщившим экспериментальные данные, имеет вид:

, (1)

где е — заряд частицы, Е — напряжённость электрического поля, В — магнитная индукция, v — скорость частицы относительно системы координат, в которой вычисляются величины F, E, В.
Формула (1) справедлива при любых значениях скорости чфстицы; она является важнейшим соотношением электродинамики, т. к. позволяет связать уравнения электромагнитного поля с уравнениями движения заряженных частиц.

Первый член в правой части (1) — сила, действующая на заряженную частицу в электрическом поле, второй — в магнитном. Т. к. магнитная часть силы Лоренца = (vB), то сила, действующая со стороны магнитного поля на частицу, перпендикулярна v и В и, следовательно, не совершает работы, а лишь искривляет траекторию движения частицы, не меняя её энергии. Модуль её в системе единиц Гаусса  равен (e/c)vB sina, где a — угол между векторами v и ш (в системе СИ вместо множителя 1/с  должен быть коэффициент k=1). Т. о., магнитная часть силы Лоренца максимальна при a=90° и равна нулю при a=0.

В вакууме в постоянном однородном магнитном поле (В=Н, где Н — напряжённость магнитного поля) заряженая частица под действием магнитной составляющей силы Лоренца движется по винтовой линии с постоянной по величине скоростью v; при этом её движение складывается из равномерного прямолинейного движения вдоль направления Н (со скоростью v_|| — составляющей скорости частицы v в направлении Н) и равномерного вращательного движения в плоскости, перпендикулярной H (со скоростью v_^ — составляющей скорости v в направлении, перпендикулярном Н). Проекция траектории движения частицы на плоскость, перпендикулярную Н, есть окружность, а частота вращения w=еН/mс (т. н. циклотронная частота; m — масса). Ось винтовой линии совпадает с направлением Н, и центр окружности перемещается вдоль силовой линии поля со скоростью v_^.
Если Е не равно 0, то движение в магнитном поле носит более сложный характер — происходит перемещение центра вращения частицы перпендикулярно полю H, называемое дрейфом. Направление дрейфа определяется вектором (EH) и не зависит от знака заряда. Скорость дрейфа и для простейшего случая скрещённых полей (Е^Н) равна u=сЕ/Н.
Воздействие магнитного поля на движущиеся заряды приводит к перераспределению тока по сечению проводника, что проявляется в различным термомагнитных и гальваномагнитных явлениях в том числе и в эффекте Нернста-Эттингсхаузена.