Электрогирация — эффект пространственной дисперсии, состоящий в возникновении или изменении оптической активности (гирации) в кристаллах под действием постоянного или переменного электрического поля.

Как явление пространственной дисперсии — электрогирация отличается от эффекта Фарадея поведением приращения оптической активности при изменении знака волнового вектора, тоесть при электрогирационном эффекте приращение оптической активности изменяет знак при изменении знака волнового вектора, а при эффекте Фарадея — нет.

Электрогирационный эффект, пропорциональный к напряженности электрического поля (линейная электрогирация) разрешен в кристаллах, которые принадлежат ко всем точечным группам симметрии, за исключением трех кубических, а эффект пропорциональный к квадрату напряженности электрического поля (квадратическая электрогирация) разрешен симметрией только в ацентричных кристаллах.

Рассмотрим электродинамическое описание эффекта. Вектор напряженности электрического поля (или индукции) электромагнитной волны, распространяющейся в гиротропном кристалле можно представить, как:

(1)

или

(2)

где — тензор оптических поляризационных констант, — тензор диэлектрической проницаемости, ,  — среднее значение показателей преломления, D_j, — индукция, δ_ijk, — полярный тензор третьего ранга, e_ijl, — полностью антисимметричный, единичный псевдотензор Леви-Чивита, k_k, — волновой вектор g_lk, и — аксиальные тензоры второго ранга (тензоры гирации). Удельный угол поворота плоскости поляризации ρ, связанный с естественной оптической активностью определяется соотношением:

  (3)

где n — показатель преломления, λ — длина волны оптического излучения, l_l и l_k — трансформационные соотношения между Декартовой и сферической системами координат (l₁=sinθcosφ, l₂ = sinθsinφ, l₃ = cosθ), G — псевдоскалярный параметр гирации. Электрогирационное приращение тензора гирации под действием электрического поля E_m и/или E_n можно представить в виде:

(4)

где γ_lkm и β_lkmn - аксиальные тензоры третьего и четвертого рангов, описывающие линейную и квадратическую электрогирацию, соответственно. При отсутствии линейного двупреломления, электрогирационное приращение удельного вращения плоскости поляризации света запишется, как:

(5)

Электрогирационный эффект может индуцироваться спонтанной поляризацией при сегнетоэлектрических фазовых переходах:

(6)

Энантиоморфизм сегнетоэлектрических доменов проявляется именно благодаря электрогирационному эффекту, индуцированному спонтанной поляризацией.

Электрогирационный эффект может быть довольно просто объяснен на основании симметрийного подхода, тоесть на основании симметрийных принципов Кюри и Неймана. В кристаллах, обладающих центром симметрии оптическая активность (гирация) запрещена, поскольку соответсвенно с принципом Неймана точечная группа симметрии среды должна быть подгруппой точечной группы эффекта, который является свойством данной среды. Так как гирационный тензор, который владеет симметрией аксиального тензора второго ранга — ∞2, , не представляет подгруппы группы симметрии центросимметричной среды — естественная оптическая активность не может сущевствовать в такой среде. Согласно симметрийному принципу Кюри под влиянием на среду внешнего воздействия — симметрия среды понижается к группе симетрии, которая является пересечением множеств групп симметрии действия и среды. Таким образом, влияние электрического поля с симметрией полярного вектора (группа симметрии — ∞mm) на кристалл, обладающий центром симметрии ведет к понижению симметрии кристалла к ацентричной группе симметрии, разрешающей возникновение оптической активности. Однако, при квадратичном электрогирационном эффекте симметрия действия должна рассматриваться как симметрия диадного произведения двух полярных векторов напряженности электрического поля E_mE_n, тоесть как симметрия полярного тензора второго ранга (группа симметрии — ∞/mmm). Такое центросимметричное воздействие не в состоянии понизить симметрию среды к ацентричной группе. Именно этот факт и является причиной того, что квадратичная электрогирация может сущевствовать только в ацентричных средах.